QBManager

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195292 जब कैथोड किरणों के लम्बवत् चुम्बकीय क्षेत्र आरोपित किया जाये तो उनकी

1 ऊर्जा घटती है

2 ऊर्जा बढ़ती है

3 संवेग बढ़ता है

4 संवेग एवं ऊर्जा अपरिवर्तित रहती है

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195377 एक लम्बे तार में $1 A$ की धारा प्रवाहित हो रही है। इससे $1$ सेमी. दूरी पर स्थित वायु में किसी बिन्दु पर चुम्बकीय प्रेरण होगा

1

1 \times 10^{- 5} T

2

2 \times 10^{- 5} T

3

3 \times 10^{- 5} T

4

4 \times 10^{- 5} T

Explanation:

(b) $B = \frac{μ_{0}}{4 π} \times \frac{2 i}{r} = 10^{- 7} \times \frac{2 \times 1}{10^{- 2}} = 2 \times 10^{- 5}$ $T e s l a$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195451 $X$ -अक्ष के अनुदिश कार्यरत चुम्बकीय क्षेत्र में $Z$ -अक्ष की दिशा में एक प्रोटॉन गति करता है। उस पर कार्यरत् बल की दिशा होगी

1

X

-अक्ष के अनुदिश

2

Y

-अक्ष के अनुदिश

3

Z

-अक्ष के अनुदिश

4 ऋणात्मक

Z

-अक्ष के अनुदिश

Explanation:

$\vec{F} = q (\vec{v} \times \vec{B})$ सदिश गुणन के अनुसार या फ्लेमिंग के बायें हाथ के नियम से।

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195619 एक छोटे $d \vec{l}$ लम्बाई के चालक में से $i$ धारा बह रही है। इससे $\vec{r}$ दूरी पर स्थित बिन्दु पर चुम्बकीय क्षेत्र $d \vec{B}$ होगा |

1

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

2

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

3

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{2}})

4

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{3}})

Explanation:

$d B = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i d l \sin θ}{r^{2}}$
$d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i (d \vec{l} \times \vec{r})}{r^{3}}$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195292 जब कैथोड किरणों के लम्बवत् चुम्बकीय क्षेत्र आरोपित किया जाये तो उनकी

1 ऊर्जा घटती है

2 ऊर्जा बढ़ती है

3 संवेग बढ़ता है

4 संवेग एवं ऊर्जा अपरिवर्तित रहती है

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195377 एक लम्बे तार में $1 A$ की धारा प्रवाहित हो रही है। इससे $1$ सेमी. दूरी पर स्थित वायु में किसी बिन्दु पर चुम्बकीय प्रेरण होगा

1

1 \times 10^{- 5} T

2

2 \times 10^{- 5} T

3

3 \times 10^{- 5} T

4

4 \times 10^{- 5} T

Explanation:

(b) $B = \frac{μ_{0}}{4 π} \times \frac{2 i}{r} = 10^{- 7} \times \frac{2 \times 1}{10^{- 2}} = 2 \times 10^{- 5}$ $T e s l a$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195451 $X$ -अक्ष के अनुदिश कार्यरत चुम्बकीय क्षेत्र में $Z$ -अक्ष की दिशा में एक प्रोटॉन गति करता है। उस पर कार्यरत् बल की दिशा होगी

1

X

-अक्ष के अनुदिश

2

Y

-अक्ष के अनुदिश

3

Z

-अक्ष के अनुदिश

4 ऋणात्मक

Z

-अक्ष के अनुदिश

Explanation:

$\vec{F} = q (\vec{v} \times \vec{B})$ सदिश गुणन के अनुसार या फ्लेमिंग के बायें हाथ के नियम से।

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195619 एक छोटे $d \vec{l}$ लम्बाई के चालक में से $i$ धारा बह रही है। इससे $\vec{r}$ दूरी पर स्थित बिन्दु पर चुम्बकीय क्षेत्र $d \vec{B}$ होगा |

1

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

2

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

3

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{2}})

4

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{3}})

Explanation:

$d B = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i d l \sin θ}{r^{2}}$
$d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i (d \vec{l} \times \vec{r})}{r^{3}}$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195292 जब कैथोड किरणों के लम्बवत् चुम्बकीय क्षेत्र आरोपित किया जाये तो उनकी

1 ऊर्जा घटती है

2 ऊर्जा बढ़ती है

3 संवेग बढ़ता है

4 संवेग एवं ऊर्जा अपरिवर्तित रहती है

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195377 एक लम्बे तार में $1 A$ की धारा प्रवाहित हो रही है। इससे $1$ सेमी. दूरी पर स्थित वायु में किसी बिन्दु पर चुम्बकीय प्रेरण होगा

1

1 \times 10^{- 5} T

2

2 \times 10^{- 5} T

3

3 \times 10^{- 5} T

4

4 \times 10^{- 5} T

Explanation:

(b) $B = \frac{μ_{0}}{4 π} \times \frac{2 i}{r} = 10^{- 7} \times \frac{2 \times 1}{10^{- 2}} = 2 \times 10^{- 5}$ $T e s l a$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195451 $X$ -अक्ष के अनुदिश कार्यरत चुम्बकीय क्षेत्र में $Z$ -अक्ष की दिशा में एक प्रोटॉन गति करता है। उस पर कार्यरत् बल की दिशा होगी

1

X

-अक्ष के अनुदिश

2

Y

-अक्ष के अनुदिश

3

Z

-अक्ष के अनुदिश

4 ऋणात्मक

Z

-अक्ष के अनुदिश

Explanation:

$\vec{F} = q (\vec{v} \times \vec{B})$ सदिश गुणन के अनुसार या फ्लेमिंग के बायें हाथ के नियम से।

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195619 एक छोटे $d \vec{l}$ लम्बाई के चालक में से $i$ धारा बह रही है। इससे $\vec{r}$ दूरी पर स्थित बिन्दु पर चुम्बकीय क्षेत्र $d \vec{B}$ होगा |

1

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

2

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

3

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{2}})

4

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{3}})

Explanation:

$d B = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i d l \sin θ}{r^{2}}$
$d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i (d \vec{l} \times \vec{r})}{r^{3}}$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195292 जब कैथोड किरणों के लम्बवत् चुम्बकीय क्षेत्र आरोपित किया जाये तो उनकी

1 ऊर्जा घटती है

2 ऊर्जा बढ़ती है

3 संवेग बढ़ता है

4 संवेग एवं ऊर्जा अपरिवर्तित रहती है

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195377 एक लम्बे तार में $1 A$ की धारा प्रवाहित हो रही है। इससे $1$ सेमी. दूरी पर स्थित वायु में किसी बिन्दु पर चुम्बकीय प्रेरण होगा

1

1 \times 10^{- 5} T

2

2 \times 10^{- 5} T

3

3 \times 10^{- 5} T

4

4 \times 10^{- 5} T

Explanation:

(b) $B = \frac{μ_{0}}{4 π} \times \frac{2 i}{r} = 10^{- 7} \times \frac{2 \times 1}{10^{- 2}} = 2 \times 10^{- 5}$ $T e s l a$

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195451 $X$ -अक्ष के अनुदिश कार्यरत चुम्बकीय क्षेत्र में $Z$ -अक्ष की दिशा में एक प्रोटॉन गति करता है। उस पर कार्यरत् बल की दिशा होगी

1

X

-अक्ष के अनुदिश

2

Y

-अक्ष के अनुदिश

3

Z

-अक्ष के अनुदिश

4 ऋणात्मक

Z

-अक्ष के अनुदिश

Explanation:

$\vec{F} = q (\vec{v} \times \vec{B})$ सदिश गुणन के अनुसार या फ्लेमिंग के बायें हाथ के नियम से।

04. MOVING CHARGES AND MAGNETISM (HM)

195619 एक छोटे $d \vec{l}$ लम्बाई के चालक में से $i$ धारा बह रही है। इससे $\vec{r}$ दूरी पर स्थित बिन्दु पर चुम्बकीय क्षेत्र $d \vec{B}$ होगा |

1

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

2

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r})

3

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i^{2} (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{2}})

4

d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} i (\frac{d \vec{l} \times \vec{r}}{r^{3}})

Explanation:

$d B = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i d l \sin θ}{r^{2}}$
$d \vec{B} = \frac{μ_{0}}{4 π} \cdot \frac{i (d \vec{l} \times \vec{r})}{r^{3}}$

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Question Bank Series

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